Большая Советская Энциклопедия (МА) - Большая Советская Энциклопедия "БСЭ". Страница 21

  Лит.: Химическая технология керамики и огнеупоров, М., 1972.

  А. К. Карклит.

Магнезитохромитовые огнеупорные изделия

Магнезитохроми'товые огнеупо'рные изде'лия, периклазохромитовые, изготовляются из смеси магнезитового (периклазового) порошка (65 — 80%) и молотого хромита (35 — 20%). Для повышения термостойкости изделий хромит или часть периклаза вводят в исходную массу сравнительно крупнозернистыми (3 — 0,5 мм ), а остальное — в тонкоизмельчённом виде. Массу с добавлением 1 — 2% органич. связующего (например, сульфитно-спиртовой барды) прессуют под давлением 100 — 150 Мн/м² (1000 — 1500 кгс/см² ). Изделия обжигают в туннельных печах при 1650 — 1750 °С. Свойства: плотность кажущаяся 3000 — 3300 кг/м³ , пористость открытая 14 — 20%, предел прочности при сжатии 40 — 60 Мн/м² (400 — 600 кгс/см² ), температура начала деформации под нагрузкой 200 кн/м² (2 кгс/см² ) 1500 — 1630 °С, термостойкость — более 6 — 10 теплосмен (1300 °С — вода), хорошая устойчивость против основных и железистых расплавов. Более плотные изделия, изготовляемые из масс с тонкоизмельченной смесью магнезита с хромитом, называются периклазошпинелидными. Из чистых исходных материалов обжигом при более высоких температурах получают изделия с «прямой связью» кристаллов периклаза и шпинелидов, отличающиеся более высокой стойкостью. Изготовляются также безобжиговые изделия на химическом связующем и армированные. М. о. и. применяют преимущественно в сводах мартеновских и электродуговых печей, а также в цементообжигательных, медеплавильных и других печах.

Лит.: Химическая технология керамики и огнеупоров, М., 1972

А. К. Карклит.

Магнезия жжёная

Магне'зия жжёная, MgO, смотри Магния окись .

Магнезия сернокислая

Магне'зия серноки'слая, лекарственное средство, устаревшее название магния сульфата .

Магнесин

Магнеси'н (от греческого magnetis — магнит и synchronos — одновременный), бесконтактный датчик углового положения вала. Применяется для дистанционной передачи показаний измерительных приборов, а также угла поворота вала в том случае, когда на нём допускается ничтожно малая нагрузка, например в магнитных компасах. М. состоит из статора и ротора — постоянного магнита, который механически связан с контролируемым объектом. Статорные обмотки М. питаются от источника переменного тока повышенной частоты (400 — 500 гц ). Для дистанционной передачи используется система двух идентичных М. — датчика и указателя, статоры которых электрически соединены между собой. При вращении ротора в обмотке статора М.-датчика возникает дополнит. эдс и по соединительным проводам протекает уравнительный ток, который в статоре М.-указателя вызывает устанавливающий (синхронизирующий) вращающий момент. В системе двух М. при повороте вала М.-датчика на некоторый угол на такой же угол (в «согласованное» положение) поворачивается ротор М.-указателя, так как вал М.-датчика заторможен. Иногда М. применяют совместно с сельсином (магнесинно-сельсинная следящая система). В этом случае М. соединяют с задающим валом, а сельсин — с приёмным. Погрешность М. как элемента следящей передачи составляет около 0,25 °.

Магнесия

Магнесия (Magnesía) на Меандре, древний город в Карии (ныне — юго-западный район Турции). Обследован французскими (1842 — 1843) и немецкими (1891 — 1893) археологическими экспедициями. Во 2 веке до н. э. застроен по регулярному плану с прямоугольной сеткой улиц (архитектор Гермоген из Алабанды; ему же приписываются и главные храмы М.). Сохранились руины агоры (со стоей и ионическим храмом Зевса Сосиполиса) и примыкающего к нему святилища Артемиды Левкофриены, где находились храм-псевдодиптер со скульптурным фризом (ныне — в Лувре, Париж, и других музеях) и монументальный алтарь.

  Лит.: Humann С., Kohte J., Watzinger С., Magnesia am Meander, В., 1904.

Магнесия на Меандре. Храм Артемиды Левкофриены с алтарём. 2 в. до н. э. Реконструкция.

Магнетизм

Магнети'зм (от греческого magnetis — магнит), проявляется в макромасштабах как взаимодействие между электрическими токами, между токами и магнитами (то есть телами с магнитным моментом ) и между магнитами. В наиболее общем виде М. можно определить как особую форму материальных взаимодействий, возникающих между движущимися электрически заряженными частицами. Передача магнитного взаимодействия, реализующая связь между пространственно-разделёнными телами, осуществляется особым материальным носителем — магнитным полем . Оно представляет собой наряду с электрическим полем одно из проявлений электромагнитной формы движения материи (см. Электромагнитное поле ). Между магнитным и электрическим полями нет полной симметрии. Источниками электрического поля являются электрические заряды, которыми обладают элементарные частицы — электроны, протоны, мезоны и другие. Аналогичных магнитных зарядов пока не наблюдали в природе, хотя гипотезы об их существовании высказывались (см. Магнитный монополь ).

  Источником магнитного поля является движущийся электрический заряд, то есть электрический ток . В атомных масштабах для электронов и нуклонов (протонов, нейтронов) имеются два типа микроскопических токов — орбитальные, связанные с переносным движением центра тяжести этих частиц, и спиновые (см. Спин ), связанные с внутренними степенями свободы их движения.

  Количественной характеристикой М. частиц являются их орбитальный и спиновый магнитные моменты (обозначаются М ). Поскольку все микроструктурные элементы веществ — электроны, протоны и нейтроны — обладают магнитными моментами, то и любые их комбинации — атомные ядра и электронные оболочки — и комбинации их комбинаций, то есть атомы, молекулы и макроскопические тела, могут в принципе быть источниками магнетизма. Таким образом, М. веществ имеет универсальный характер.

  Известны два основных эффекта воздействия внешнего магнитного поля на вещества. Во-первых, диамагнитный эффект, являющийся следствием закона индукции Фарадея (см. Индукция электромагнитная ): внешнее магнитное поле всегда создаёт в веществе такой индукционный ток, магнитное поле которого направлено против начального поля (Ленца правило ). Поэтому создаваемый внешним полем диамагнитный момент вещества всегда отрицателен по отношению к этому полю.

  Во-вторых, если атом обладает отличным от нуля магнитным моментом (спиновым, орбитальным или тем и другим), то внешнее поле будет стремиться ориентировать его вдоль своего направления. В результате возникает параллельный полю положительный момент, который называют парамагнитным.

  Существенное влияние на магнитные свойства вещества могут оказать также внутренние взаимодействия (электрической и магнитной природы) между атомными магнитными моментами. В некоторых случаях благодаря этим взаимодействиям оказывается энергетически выгоднее, чтобы в веществе существовал самопроизвольный (не зависящий от внешнего поля) атомный магнитный порядок. Вещества, в которых атомные магнитные моменты расположены параллельно друг другу, называются ферромагнетиками ; соответственно антиферромагнетиками называются вещества, в которых соседние атомные моменты расположены антипараллельно. Сложность атомной структуры веществ, построенных из огромного числа атомов, приводит к практически неисчерпаемому разнообразию их магнитных свойств. При рассмотрении магнитных свойств веществ для последних употребляют общий термин — «магнетики». Взаимосвязь магнитных свойств веществ с их немагнитными свойствами (электрическими, механическими, оптическими и т.д.) позволяет очень часто использовать исследования магнитных свойств как источник информации о внутренней структуре микрочастиц и тел макроскопических размеров. Широкий диапазон явлений М., простирающийся от М. элементарных частиц до М. космических тел (Земли, Солнца, звёзд и других), обусловливает большую роль М. в явлениях природы, в науке и технике.